第1588节 (第7/7页)

在稳定磁场中矢量b的散度为零，根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零，因此b可表示为b＝▽xa，矢量场a成为矢量磁位，因此得到电流分布的a，对a做微分运算就可以得到b。

    对▽x▽xa＝μj化简可得▽^2a＝－μj，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。

    非常简单，也非常好理解。

    这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。

    “……”

    随后坐在薛其坤身边的王老想了想，对徐云问道：

    “小徐，你继续吧，详细解释一下你的这个理论。”

    徐云见状再次点了点头，这次没有再用ppt了，而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书：

    “某种意义上来说，超导就像击鼓传花，电子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上没动，所以不会互相碰撞产生电阻，而他们手上传的花就是那个无质量的相位。”

    “因此从这个思路切入，可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量，也就是uhuf＝－∑（ij）tijcifeiaijcj＋h其中aij＝θi－θj。”

    “电子向左和向右跳，会附带一个正负的相位，这就是超导电流的主要来源，如果计算局域电子数ni＝cifci随时间的变化，也就是海森堡方程，以及连续性方程anat＋ajax＝0，很容易得到流算符……”